Понятие о горении. Условия необходимые для возникновения горения. Распространение пламени. Нормальная скорость распространения пламени. Распространение пламени по поверхности жидкости. Влияние внешних условий на скорость распространения пламени Основные н

Распространение зоны химических превращений в открытой горючей системе

Горение начинается с воспламенения горючей смеси в локальном объёме горючей системы, затем распространяется в направлении движущейся смеси. Горящая зона, в которой осуществляются видимые наблюдателю окислительно-восстановительные химические реакции, называется пламенем. Поверхность, разделяющая пламя и ещё негорящую смесь, служит фронтом пламени. Характер распространения пламени зависит от многих процессов, но определяющим служит процесс нагрева горючей смеси. В зависимости от способа нагрева горючей смеси до температуры воспламенения различают нормальное, турбулентное и детонационное распространение пламени.

Нормальное распространение пламени наблюдается при горении в горючей системе с ламинарно движущейся смесью. При нормальном распространении пламени тепловая энергия от горящего слоя к холодному передаётся преимущественно теплопроводностью, а также молекулярной диффузией. Теплопроводность в газах отличается малой интенсивностью, поэтому скорость нормального распространения пламени невысока.

При турбулентном движении горючей смеси перенос тепловой энергии от горящего слоя к холодному происходит преимущественно молярной диффузией, а также теплопроводностью. Молярный перенос пропорционален масштабу турбулентности, который определяется скоростью движения смеси. Скорость турбулентного распространения пламени зависит от свойств смеси и от газодинамики потока.

Распространение пламени в горючей смеси от зоны горения к холодным слоям посредством молекулярных и молярных процессов называется дефлаграционным.

Физико-химические процессы горения сопровождаются повышением температуры и давления в пламени. В горючих системах при определённых условиях могут возникнуть зоны повышенного давления, способные осуществлять сжатие соседних слоёв, нагревая их до состояния воспламенения. Распространение пламени посредством быстрого сжатия холодной смеси до температуры воспламенения называется детонационным и всегда носит взрывной характер.

В горючих системах может возникнуть вибрационное горение, при котором фронт пламени перемещается со скоростью, изменяющейся как по величине, так и по направлению.

Скорость распространения фронта горения в ламинарно движущейся или неподвижной смеси называют нормальной или фундаментальной скоростью распространения пламени. Численное значение нормальной скорости определяют по скорости ещё не воспламенившейся смеси, нормально направленной к фронту горения.

Значение u н для плоского фронта горения можно определить из условия динамического равновесия между скоростью нагрева смеси теплопроводностью до температуры воспламенения и скоростью химической реакции. В результате получена следующая формула

где l – коэффициент теплопроводности газовой смеси, с р – коэффициент теплоёмкости смеси при постоянном давлении, Т нач – начальная температура смеси, Т а – адиабатическая температура горения, Arr – критерий Аррениуса, k 0 – коэффициент закона Аррениуса.

Нормальную скорость можно определить экспериментально по скорости перемещения фронта в трубке с неподвижной смесью или по высоте конуса горения в горелке Бунзена. Горелка Бунзена – это лабораторная горелка с частичным предварительным смешением газа и воздуха. На выходе из горелки образуется пламя с фронтом горения в виде конуса правильной формы (рис.).

Рис.7. Фронт горения в горелке Бунзена

При стабильном положении фронта горения скорость распространения пламени u н уравновешена нормальной к поверхности конуса горения составляющей W н скорости движения газовоздушной смеси W, т.е.

где j – угол между вектором скорости движения газовоздушной смеси и вектором её нормальной к поверхности конуса горения составляющей.

Значение скорости движения газовоздушной смеси на срезе сопла при конусе горения правильной формы определяется по формуле

где d 0 – диаметр сопла горелки, V – расход газовоздушной смеси через горелку.

Значение cos j можно выразить через высоту конуса горения

С учётом того, что поверхность горения – это боковая поверхность правильного конуса

значение нормальной скорости определяется

На величину нормальной скорости распространения пламени влияют:

1. Начальная температура смеси. При низких температурах u н прямо пропорциональна квадрату абсолютной температуры поступающей на горение смеси. При температуре, превышающей температуру воспламенения, понятие нормальной скорости теряет смысл, так как смесь становится способной к самовоспламенению.

2. Температура стенок канала при условии что пламя распространяется внутри этого канала. Холодные стенки обрывают цепные реакции и тормозят распространение пламени.

3. Диаметр канала. Для каждой горючей смеси существует критическое значение диаметра d кр, начиная с которого распространение пламени внутри канала невозможно. Значение критического диаметра можно определить по формуле

где а см – коэффициент температуропроводности смеси.

4. Давление. При увеличении давления u н уменьшается.

5. Состав смеси. Для смеси с составом, близким к стехиометрическому нормальная скорость имеет максимальное значение. Кроме того, существуют нижний и верхний по концентрации горючего пределы, вне которых пламя распространяться не может.

Смазочные материалы

Основная цель при разработке экологобезопасных смазочных материалов - создание продукта с высокой биоразлагаемостью и низкой экотоксичностью. В развитых странах Запада в

настоящее время государственные и частные компании начинают создавать рынок экологобезопасных смазочных материалов. Большинство исследований ориентировано на химическую композицию продукта и оценку его биоразлагаемости. При создании экологически безопасных смазочных материалов рассматривают два основных направления: производство базовых масел, химическая природа которых определяет характер воздействия на окружающую среду, и синтез новых присадок -экологобезопасных, биоразлагаемых и эффективных.

В настоящее время и, вероятно, для будущего, особое значение приобретают три группы базовых масел, получаемых из различных сырьевых источников : нефтяные масла гидро-крегинга (ГК), полиальфаолефины (ПАО) и сложные эфиры, подверженные быстрому биоразложению в окружающей среде. Большое значение на неопределенно долгий срок, несомненно, сохранят и базовые нефтяные масла традиционных поточных схем, особенно с учетом того фактора, что смазочные материалы, получаемые на базе ПАО. сложных эфиров полиспиртов, полиалкиленгликолей и сложных диэфиров, имеют стоимость в 2-10 раз больше, чем нефтепродукты. Повышенная биоразлагаемость при этом не является стимулом для преодоления разницы в ценах .

Высокие эксплуатационные характеристики и экологическая чистота минеральных масел обеспечивается набором определенных качеств. Прежде всего, это их узкий фракционный и благоприятный групповой химический состав с минимальным количеством содержащих серу и азот соединений в базовых маслах. Выбор сырья, сортировка нефтей, используемых при производстве высокоиндексных масел, и их раздельная переработка имеют первостепенное значение. В получении базовых минеральных масел, удовлетворяющих экологическим требованиям, большую роль играет селективная очистка, снл-

жающая канцерогенность продукта. В настоящее время в США и Канаде свыше 70% базовых масел получают путем селективной очистки. Широкие возможности открывает применение таких современных процессов, как гидрокрекинг, гидродепарафинизация, гидроизомеризация. Указанные технологии подробно описаны в работе . Использование гидрокаталитических процессов в сочетании с традиционными методами очистки масляного сырья селективными растворителями улучшает эксплуатационные и экологические свойства базовых масел .

В табл. 1.4 приведены сравнительные данные по химическому составу базовых масел, полученных с использованием селективной очистки и гидроочистки. Последняя существенно снижает содержание аренов, серы и азота в маслах.

Таблица 14

Влияние гидроочистки на химический состав

базовых масел

Внедрение в производство базовых минеральных масел процессов гидрокрекинга и гидроизомеризации позволяет получать продукты повышенной биоразлагаемости и не содержащие аренов. Масла гидрокрекинга, согласно результатам, полученным с помощью современных методов испытаний, нетоксичны, практическое отсутствие в них аренов говорит о весьма низкой канцерогенности и незначительной вероятности ее роста путем образования и накопления полициклических аренов в процессе эксплуатации; отсутствие аренов и преобла-

дание изопарафинов обеспечивает достаточно высокую биоразлагаемость .

В США базовые масла гидрокрекинга производятся с конца 1996г. . Подготовлена к пуску установка в Финляндии .

В России ВНИИНП совместно с научно-инженерным центром ОАО «ЛУКОЙЛ» и АО «ЛУКОЙЛ - Волгограднефтепе-реработка» ведут исследовательские работы по организации производства ряда дефицитных масел и основ с использованием гидрогенизационных технологий, в частности, авиационного масла МС-8 и авиационной гидрожидкости АМГ-10.

По сравнению с минеральными маслами, синтетические в ряде случаев обладают лучшими экологическими характеристиками. К важнейшим классам синтетических масел с точки зрения экологической безопасности относятся масла, изготовленные на базе синтетических сложных эфиров, полиальфао-лефинов и полибутенов. Они нетоксичны, неканцерогенны, характеризуются низкой эмиссией вредных веществ.

Синтетические масла на основе сложных эфиров с присадками с 60-х годов широко используются в ГТД гражданских и военных самолетов. В ЦИАМ совместно с ВНИИНП и 25 Гос-НИИ МО РФ проводятся работы по созданию высокотермоста-билыюго (до 240° С) сложноэфирного масла с использованием эффективных композиций присадок, не уступающего по качеству лучшим зарубежным маслам . Анализ научно-технической и патентной информации по маслам для авиационных ГТД показывает, что сложные эфиры полиолов остаются основным классом соединений для применения в качестве базовых основ [ПО]. Однако ситуация меняется со следующим поколением авиационных двигателей, поскольку совершенствование конструкции и необходимость снижения расхода топлива ведут к росту давления, температуры и наїрузки на масло.

Последнее способствует опасности возникновения локальных нагарообразований. Поэтому для военной авиации в будущем необходим отказ от использования масел на основе сложных эфиров. Для указанной цели наиболее перспективны масла нового типа - на базе простых перфторалкилполиэфиров . По современным данным, эти соединения нетоксичны и за рубежом даже используются в парфюмерии и для консервации мраморных памятников искусства и архитектуры.

Большое влияние на экологические свойства смазочных материалов оказывают присадки. В авиационных маслах в качестве присадок широко используются такие традиционные антиокислители и ингибиторы коррозии, как диоктилдифени-ламин, фенил-«-нафтиламин, бензотриазол, присадка К-51 сукцинимидного типа и другие, положительно зарекомендовавшие себя.

Во всем мире уже длительное время ведутся работы по созданию новых нетоксичных и биоразлагаемых продуктов. В частности, с 90-х годов проводятся разработки заменителей хлорсодержащих присадок . Важным является вопрос замены соединений свинца. Заменителем свинца являются соединения висмута. Начата разработка висмутдитиокарбаматной присадки .

Разработаны такие присадки, как Миф-1 (присадка сложного состава бензольного типа), Irganox L-57 (антиокислительная присадка фирмы Сиба, октилированный и бутилированный дифениламин), присадка «X» (фторсодержащее соединение с функциональными группами оксисульфита и оксикарбомата) и др.

Улучшаются свойства известных присадок. Так, в трикре-зилфосфате снижено содержание нейтротоксичного ортоизомера до 3% (Россия), а в США выпускается трикрезилфосфат, не содержащий ортоизомера.

Пожаро - и взрывоопасность авнаГСМ

Используемые в настоящее время авиаГСМ являются пожароопасными продуктами. В пожарном отношении особенно опасны газовые топлива. Углеводородные топлива (реактивные топлива, бензины и др.) относятся к легковоспламеняющимся жидкостям (ЛВЖ). Они характеризуются высокой жаролроиз-водительностью (-2000° С) и испаряемостью, легко создают с воздухом горючие смеси, которые при горении образуют большое количество продуктов сгорания (большой стехиометрический коэффициент), являющися хорошими диэлектриками и, следовательно, могут накапливать заряды статического электричества.

По пожароопасности ЛВЖ делятся на три категории. В качестве определяющего показателя используется температура вспышки (ее определяют по ГОСТ 12.1.044-89):

В зависимости от температуры самовоспламенения (определяется по ГОСТ 12.1.044-89) углеводородные топлива относятся к той или иной группе взрывоопасной смеси паров с воздухом:

Смеем паров углеводородных топлив с воздухом относятся к категории взрывоопасности ТТА: она определяется по ГОСТ 12.1.011-78. Этот показатель используют при выборе типа взрывозащищенпого электрооборудования и при конструировании огнегасителей.

Пожароопасные свойства топлива определяются также концентрационными пределами воспламенения (КПВ) - минимальным и максимальным содержанием паров топлива в смеси с воздухом (окислителем), при которых возможно распространение пламени по смеси на любое расстояние от источника зажигания (ГОСТ 12.1.044-89). Важной характеристикой топлива являются температурные пределы воспламенения -температуры, при которых насыщенные пары топлива в воздухе находятся в концентрациях, равных соответственно нижнему или верхнему КПВ. Важное значение имеет минимальная энергия электрического разряда, необходимая для воспламенения паровоздушной смеси.

При оценке пожарной опасности при обращении с топливами определяют также скорость выгорания - количество топлива, сгорающего в единицу времени с единицы поверхности; минимальную энергию зажигания - для обеспечения электростатической искробезопасиости. Оценивается взаимодействие горящего топлива с водопенными средствами тушения (по ГОСТ 12.1.044-89).

Пожару часто предшествует взрыв газовоздушной смеси. При взрыве воздушных смесей в трубах большого диаметра и длины может возникнуть детонационное горение, распространяющееся со скоростью 1100-1400 м/с. Давление при этом может повышаться до 0,8 МПа и более. Быстродействующая ударная волна вызывает резкое увеличение давления, температуры и плотности горючей смеси, что, в свою очередь, ускоряет химические реакции горения и усиливает разрушающий эффект.

Взрывоопасные концентрации паров топлив с воздухом могут образоваться в широком диапазоне температур и особенно в закрытых помещениях и емкостях. Характер и содержание мер предосторожности регламентированы специальными ведомственными инструкциями. Суть предосторожностей сводится к недопущению возникновения в местах образования взрывоопасных смесей источника нагрева, особенно источника открытого огня. Одним из опаснейших источников открытого огня является разряд электростатических потенциалов через паровоздушную среду и образование искры при ударах твердых тел. Возникновение высоких электрических потенциалов в топливе объясняется его электрофизическими свойствами. Их можно характеризовать способностью накапливать заряды в объеме (электролизуемостью) и свойствами релаксации зарядов (электропровод им остью).

В табл. 1.5. приведены показатели, характеризующие пожароопасные свойства авиационных топлив.

Таблица 1.5

Пожароопасные свойства авиационных топлив

1 Рассчитано по аддитивности.

^Рассчитаны по уравнениям (47) и (48) ГОСТ 12.1.044-89 по температуре начала кипения -10/-4°С.

°В числителе - в закрытом тигле, в знаменателе - в открытом. а ‘Пределы распространения пламени по ГОСТ 10277-89.

Нормальная скорость распространения пламени

Скорость распространения пламени в горючей смеси зависит от условий ее определения и отсчета. Для сравнительной оценки топлив по этой характеристике принята нормальная скорость распространения пламени - это линейная скорость перемещения зоны горения по отношению к свежей гомогенной горючей смеси в направлении нормали к фронту пламени. Скорость распространения пламени в таких условиях для заданного состава горючей смеси может рассматриваться как физикохимическая характеристика, которая зависит лишь от давления и температуры.

Экспериментально нормальная скорость распространения пламени определяется по ГОСТ 12.1.044-89.

При температуре 20° С и давлении 0,101 МПа в углеводо-родо-воздушных смесях максимальная скорость и„ достигается при концентрации топлива в смеси С^~1,15 С сте х(рис. 1.24), т.е.

при а - 0,87 и при числе атомов углерода в углеводороде п > 7 она составляет -39-40 см/с (рис. 1.25). Минимальная нормальная скорость распространения пламени и массовая скорость сгорания, достигаемые на концентрационных пределах распространения пламени при нормальных условиях, составляют соответственно 4-6 см/с и (5-7) 10° г/(см 2 с) .

При отсутствии экспериментальных данных нормальную скорость распространения пламени следует выбирать путем интерполяции от значений и„ для смесей, близких по физикохимическим свойствам, или использовать эмпирические уравнения. Простые и удобные уравнения предложены А.С. Пред-водителевым :

• (1.3)

т=т п +В(Ст-С^(С в -С т),

где и„ - скорость распространения в см/с; т - массовая скорость сгорания смеси, г/(см 2 с); и 11П, т„ - предельные (минимальные) значения скорости распространения пламени; С„ и С н - концентрация топлива в смеси па нижнем и верхнем концентрационных пределах распространения пламени; А и В - коэффициенты, определяемые по одной экспериментальной точке.

Рис. 1.24.

распространения пламени в зависимости от мольного стехиометрического коэффициента избытка воздуха Ьм :

• - парафиновые; * - олефиновые; ° - ацетиленовые; Д - нефтеновые; © - дполефнновые; ° углеводороды с С п 11 2 „ циклами
• 1 2 3 4 5 б 7 п

Рис. 1.25. Максимальная нормальная скорость распространения пламени в топлнвовоздушноп смеси в зависимости от числа атомов углерода в молекуле углеводорода (Р=0,101 МПа, 1=20°С, открытая стеклянная труба: длина 57 см, диаметр 2,5 см) : - парафиновые; * - олефиновые;

° - ацетиленовые; Д - нафтеновые; в - днолсфиповые; о циклические (С П П2„);

1 - бензин [ 116]; 2 - бензол

Функциональная связь скорости распространения пламени с концентрацией топлива С т при С т С* т (но данным ЭМИН) может быть представлена уравнением:

• - = 11 п

/ с г -с; л

"с т -с" т "

где м и, и п - нормальная скорость распространения пламени

при концентрациях топлива в смеси С т и С* т , см/с; и пп - то же,

на нижнем концентрационном пределе распространения пламени, см/с.

Приближенный ход кривой и н - /(С т) в смеси сложного

состава может быть построен по трем опорным точкам, соответствующим нижнему и верхнему концентрационным пределам и максимальной скорости распространения пламени. Для этих точек должны быть известны концентрации топлива и скорости распространения пламени.

Значения С т и и и для указанных точек рассчитываются

по следующей методике. Каждая сложная смесь горючих газов представляется состоящей из соответствующего числа простых смесей. Расчет состава на концентрационных пределах и в точке максимума скоростей производится по правилу смешения, исходя из концентрационных пределов и состава «максимальных смесей». Соответствующее расчетное уравнение имеет вид :

С] + С* 2 + Су -ь....

• -I---г...
• (1.5)

где Ь - концентрация топлива на КПРП или в смеси с максимальной скоростью распространения пламени, % (об.); С,С 2 ,С 3 ,... - концентрация простых газов в сложной смеси,

(с, + С 2 +С 3 +... = 100%); Ь|, Ь 2 ,Ь 3> ... - концентрация газов в простых смесях на КПРП или в смесях с и и, % (об.).

Величина максимальной нормальной скорости распространения пламени в смеси рассчитывается по уравнению;

С, г/, + С2и2 + С3ы3 +

С, + С 2 + с 3 4-...

• (1.6)

где С*, С 2 , С 3 - содержание простых смесей в сложной смеси, обладающей максимальной скоростью распространения пламени, % (об.); и*, и 2 , и 3 - максимальные скорости распространения пламени в простых смесях, см/с.

Для расчета других точек кривой и и = /(С; .) следует задаться несколькими произвольными значениями скорости пламени, найти концентрацию Ь в сложной смеси по уравнению (1.5), в котором С, С 2 , С 3 заданы составом смеси.

Эта методика расчета применима к смесям газов родственной природы (например, метан-пропан). К смеси С П Н Ш с Нз и СО данная методика не применима.

Массовая скорость сгорания прямо пропорциональна абсолютной температуре предварительного подогрева смеси и может быть вычислена по уравнению:

где ш, то и т„ Р ео - массовая скорость сгорания смеси при температуре Т, То и Т П р е д , соответственно, г/(см -с).

Если Т»Т пр е Д, то

Зависимость максимальной нормальной скорости распространения пламени от температуры и давления приближенно описывается уравнением :

и’ =и1(Т /273) 2 ?(/’/10 5)", (19)

где и’о - максимальная нормальная скорость распространения пламени при температуре 293 К и давлении 0,101 МПа, см/с; Т -температура л пламени, в К; Р - давление, в Па; п - показатель степени, нс зависящим от давления в диапазоне МО 4 + 5-10 5 Па; для топливовоздушиоп смеси п = -0,3 -*? -0,4; для углеводородо-кислородных смесей П = -0,1 -5- 0.

Максимальная нормальная скорость распространения пламени в зависимости от концентрации кислорода в окислителе П Р П Уу П

giil = \%іг" 0 + В-

где Г„ I! Но - при уг,п у^ 0 , см 2 /с; В - коэффициент, определяемый по экспериментальным данным (для пропана В ~ 0,22); у/ т - предельно малая концентрация кислорода в окислителе.

Величину и*„ при разных концентрациях кислорода в окислителе 1 //„п при изменении температуры предварительного подогрева смеси от 310 до 422 К можно определять по уравнению:

»:=ат; (щ,-с), (МО

где и*„ - в см/с; Т - в К; А,С ип - находятся по экспериментальным данным, их значения для пропана, изооктана и этилена приведены ниже:

Концентрационные и температурные пределы распространения пламени

Концентрационными пределами распространения пламени (КПРП) в горючей смеси называют предельные минимальные и максимальные концентрации топлива в смеси, при которых еще возможно распространение пламени (нижний и верхний пределы, соответственно). Они зависят от химической активности топлива, концентрации окислителя и инертных примесей, теплопроводности и теплоемкости смеси, температуры и давления. КПРП для суспензионных топлив, исходя из их фн-зико- химических свойств, определяются дисперсионной средой. Определение КПРП по однородным горючим смесям проводится по ГОСТ 12.1.044-89: по п.4.11 экспериментально и по п.4.12 - расчетным путем.

По ГОСТ 12.1.044-84, концентрационные пределы распространения пламени определяются как

где С„ (я) - нижний (верхний) КПРП, % (об.); р - стехиометрический коэффициент (число молей кислорода на моль топлива); а и Ь - универсальные константы, их значения приведены ниже:

Для топлив С П Н Ш

Р = п +т/ 4.

Погрешность расчета: для нижнего предела 0,12; для верхнего 0,40 при (3 р > 7,5 . Данные по КПРП в зависимости от р (% об.) приведены в табл. 1.6 (ГОСТ 12.1.044-84).

Таблица 1.6

Концентрационные пределы распространения пламени (нижний и верхний) паров и газов в воздухе

Известны и другие уравнения для вычисления КПРП, а именно:

• 4,76-(N-1) + ! ’
• (1.14)

• 4,76/У +4 ’
• (1.15)

где С„ и С в - в % (об.); N - количество атомов кислорода, необходимого для полного окисления топлива.

Для топлива С„Н т

• (1.17)
• 3,74 10 5

где С„ - в % (об.); (} н - низшая мольная теплота сгорания, кДж/кмоль.

Д ля углеводородных топлив СпН т при 3 п 10 погрешность расчета ±15%.

Если известны КПРП для отдельных компонентов топлива, то его нижний КПРП рекомендуется вычислять по уравнению:

где С и С„ - концентрации 1-го компонента в смеси и на нижнем пределе, % (об.).

Для топлив С п Н т в первом приближении а к ~ а п - 1,42. Пересчете, и С в в а н и а н производится:

где С„ (й) - концентрация топлива на нижнем (верхнем)

КПРП, % (об.); Мт и Мо- молекулярная масса топлива и окислителя; Ьо - в кг окислителя/кг топлива; Ь м - мольный стехиометрический коэффициент, моль окпелнтеля/моль топлива.

Пересчет нижнего КПРП для различных температур можно проводить по уравнению :

Л II л

Т - 293

где Т„ - температура (в К) продуктов сгорания смеси, в которой концентрация топлива при 293 К соответствует нижнему КПРП (в первом приближении Т„ для углеводородовоздушной смеси равна 1600-1650К); С„ и С „ - концентрации топлива, соответствующие нижнему концентрационному пределу при температурах Т и 293 К, % (об.).

Уравнение (1.20) справедливо в широком диапазоне температур, однако его нельзя использовать при температурах, близких к температуре самовоспламенения.

Температура продуктов сгорания на нижнем КПРП может быть вычислена также по уравнению

• (А.+1)-с_ с
• (1.21)

стех

где Т„ в К; Т с -температура смеси до сгорания, К; Сстсх - концентрация топлива в смеси стехиометрического состава, % (об.);

Срш - средняя изобарная теплоемкость продуктов сгорания при температуре Т,„ кДж/(кг °С).

КПРП практически не зависят от размеров цилиндрического реакционного сосуда, если его диаметр больше 50 мм, а для сферического - если объем превышает 2000 см 3 .

Для определения КПРП и оптимального состава углеводородовоздушной смеси могут быть использованы графики, приведенные на рис. 1.26 .

С„,с,%(ов.)

Рис. 1.26. Концентрационные пределы распространения пламени в углеводородовоздушных смесях (Св и С») и концентрация углеводорода в смесях стехиометрического состава (Сс,«) в зависимости от мольного стехиометрического коэффициента 1^ м при И20°С Р=0,101 МПа :

• - парафиновые; а - олефиновые;
• ? - нафтеновые; ? - ароматические

Горючие смеси паров топлива с воздухом в надтопливном пространстве могут образоваться только в определенном интервале температур. Минимальная температура, при которой в замкнутом объеме надтопливного пространства еще может образоваться горючая смесь, способная к стационарному горению при воспламенении от внешнего источника, называется нижним температурным пределом; она соответствует нижнему КПРП. Наивысшая температура, при которой смесь паров с воздухом в надтопливном пространстве еще сохраняет способность к стационарному горению, называется верхним температурным пределом; она соответствует верхнему КПРП.Экспериментальное определение температурных пределов образования взрывоопасных смесей производится по ГОСТ 12.1.044-89 (п.4.12), расчетное - по приложению этого же стандарта.

Температуру, при которой достигается нижний температурный предел образования взрывоопасной смеси при атмосферном давлении, принято отождествлять с температурой вспышки. При температуре вспышки сгорает только образовавшаяся паровоздушная смесь, но процесс горения не стабилизируется.

Расчет температурных пределов образования горючих смесей сводится к следующим операциям. Вначале при заданном общем давлении Р и известных значениях коэффициента избытка окислителя (воздуха), соответствующих нижнему и верхнему КПРП (а н и а в), по уравнению (1.22) определяют

парциальные давления паров топлива Р т :

х | 0,232 о? 0 М т " ?« -

где Р - общее давление, Па; Ц - стехиометрический коэффициент, кг окислителя/кг топлива; а - коэффициент избытка окислителя; Мт - масса моля топлива, кг/кмоль; Мо - масса моля окислителя, для воздуха Мо = 28,966 кг/кмоль; у / 0 - концентрация кислорода в окислителе по массе.

Рис. 1.27.

Затем по таблицам или графикам Рц.п.=^(0 (где Р,давление насыщенных паров топлива) находят температуры, соответствующие вычисленным значениям Рт-

Если концентрационные пределы образования горючих смесей неизвестны, то температурные пределы приближенно можно рассчитать по уравнению :

1,15 1*(7,5 Р г)- 0,239 3,31

где I - в 0 С; 15% - температура выкипания 5% фракции, 0 С; Рт -давление паров топлива на КПРП (Р„ или Р„), кПа; 8„ с „ - энтропия испарения при температуре 15% и атмосферном давлении (принимается по графику рис. 1.28).

Рис. 1.28.

60 80 100 120 140 160 180 1,°С

Воспламеняющая энергия н концентрационные пределы воспламенения

Воспламеняемость однородной горючей смеси внешним тепловым источником характеризуется концентрационными пределами и энергией, необходимой для ее воспламенения.

Концентрационными пределами воспламенения (КПВ) называют такие предельные концентрации топлива в смеси, при которых местный источник зажигания (электрический разряд, нагретое тело, пламя) способен обеспечить распространение процесса горения на весь объем смеси. По аналогии с КГ1РП различают нижний и верхний КПВ. Они зависят от физикохимических свойств топлива и окислителя, энергии и вида источника зажигания, места его расположения и т.п.

Согласно Я.Б. Зельдовичу , энергия, необходимая для воспламенения однородной горючей смеси, определяется:

Я1-Т с г (Т 2 -Т с)

где рс и Т с - плотность и температура смеси; Т г - температура продуктов сгорания в начальном очаге горения; Л 7 - коэффициент теплопроводности продуктов сгорания при Тг; и„ - нормальная скорость распространения пламени; С рт - средняя

массовая изобарная теплоемкость газа в шаровом слое 8 Т, окружающем сферический начальный очаг горения; 5, - тепловая ширина фронта пламени.

Уравнение (1.24) применимо и к случаю воспламенения движущейся смеси, если коэффициент теплопроводности Л 7 заменить коэффициентом турбулентного обмена IV/" (/ - масштаб

турбулентности, V/* - пульсационная скорость), а величину ц н -скоростью распространения пламени в турбулентном потоке.

Состав смеси, соответствующий минимуму кривой О = КС,), принято называть оптимальным. Для нормальных парафиновых углеводородов концентрация топлива в смеси оптимального состава при 25°С может быть определена из соотношения :

• 1 - метан; 2 - этан; 3 - пропан;
• 4 - н-бутан; 5 - н-гексан; 6 - н-гептан;
• 7 - циклопропан: 8 - диэтиловый эфир;
• 9 - бензол

Пш повышении концентрации кислорода в окислителе оптимальный состав горючей смеси смещается в область меньшей концентрации топлива.

Зависимость оптимальной (минимальной) энергии воспламенения от давления и температуры горючей смеси описывается уравнением [ 114]:

О-опт

где Оопт - энергия воспламенения при Р и Т, Дж; СЬ - энергия воспламенения при Т = 273 К и Р = 10 5 Па.

Уравнение (1.26) имеет хорошую корреляцию с экспериментальными данными.

Связь оптимальной воспламеняющей энергии с концентрацией кислорода в окислителе описывается уравнением

где (С? 0 „„,) у/ =/ - оптимальная величина воспламеняющей энергии топливо-кислородной смеси; ~ объемная концентрация

кислорода в окислителе; п - показатель степени, он близок к единице (п ~ 0,8).

Опытные данные для метана, этана и пропана при изменении ц/ х, от 0,1 до 0,21 и давления от 0,98 до 19,6 кПа подтверждают уравнение (1.27). По-видимому, оно остается справедливым и для смесей углеводородов.

Концентрации топлива на пределах воспламенения можно рассчитать, если известны КПРП и величины (} опх и С опт по уравнениям

о,5(с; + с;)=С_ +0,15(С.(1.29)

Уравнения (1.28) и (1.29) справедливы при --

Обозначив правые части этих уравнений, соответственно, Б и 0,5А, получим

С" - С" = Б и С" + С" = А . (1.30)

С" = 0,5(Л-Б) и С; =0,5(А + В). (1.31)

В приведенных уравнениях: С в и С н - концентрации топлива в смеси на верхнем и нижнем КПРП; С в и С", - концентрации топлива в смеси на верхнем и нижнем КПВ при воспламеняющей энергии емкостного электрического заряда; С опт -концентрация топлива в смеси, соответствующей О опх.

Уравнения (1.28) и (1.29) базируются на результатах экспериментальных исследований, приведенных на рис. 1.30.

• (с;-с > ;)-2с опт

Рис. 1.30. Область воспламенения смесей С п Н П1 +02+^ в зависимости от воспламеняющей энергии

Концентрационные пределы воспламенения зависят от скорости потока, сближаясь между собой при ее увеличении (рис. 1.31 и 1.32).

Влияние скорости потока на энергию воспламенения корректно описывается уравнением :

(2 = (?о + Аи" к (1.32)

где (Зо - энергия воспламенения неподвижной смеси, 10" 3 Дж; XV - скорость потока, м/с; А - коэффициент, устанавливаемый экспериментально.

Рис. 1.31.

Рис. 1.32. Коэффициент избытка воздуха а на КПВ бензиновоздушной смеси в зависимости от скорости потока? и давления Р [ 114]:

Температура вспышки н температура самовоспламенения

Температура вспышки - это минимальная температура, при которой образующаяся паровоздушная смесь может быть воспламенена внешним источником тепла, но процесс горения не стабилизируется. Экспериментально температура вспышки определяется в открытом или закрытом тигле по ГОСТ 12.1.044-84 (п.п. 4.3 и 4.4). Расчетное определение температуры вспышки производится по ГОСТ 12.1.044.84 (п. 4.5).

Температура вспышки на 10-15°С ниже температурного предела образования горючей смеси, способной к распространению пламени.

Для приближенного определения температуры вспышки можно использовать зависимость, представленную на рис. 1.33.

Рис. 1.33. Температура вспышки 1 В сп реактивных топлив и бензина Б-70 в зависимости от давления насыщенных паров Р„ п при 1=40°С в закрытом тигле (62]: о - топлива разного состава; - обобщающая кривая

Самовоспламенение - это процесс воспламенения горючей смеси без соприкосновения с пламенем или раскаленным телом. Минимальная начальная температура, достаточная для самовоспламенения горючей смеси, называется температурой самовоспламенения. Она зависит от химической природы топлива, состава топливовоздушной смеси, давления, адиабатич-ности процесса самовоспламенения, наличия катализаторов и ингибиторов окисления и других факторов.

Интервал времени между моментом достижения горючей смесью температуры самовоспламенения и появлением пламени называется периодом задержки самовоспламенения. При подаче жидкого топлива он охватывает процесс распыливания, нагревания и испарения капель топлива, диффузию паров топлива и кислорода и, наконец, химические реакции.

Температура и период задержки самовоспламенения связаны между собой соотношением:

где Е - эффективная энергия активации, кДж/кмоль; Е =8,31419 кДж/(кмоль К) - универсальная газовая постоянная; т - период задержки самовоспламенения при температуре Т.

Склонность углеводородов и их смесей к самовоспламенению характеризуют минимальной температурой самовоспламенения, получаемой в адиабатических условиях, когда продолжительность выдержки горючей смеси при заданных начальных условиях не лимитирует процесс самовоспламенения.

Минимальная температура самовоспламенения однозначно определяется строением молекулы. Так, например, для парафиновых углеводородов 1 св находится в прямой связи с эффективной длиной углеродной цепочки Ьц, которая вычисляется по уравнению:

• 21>ГЛГ,
• (1.34)

где г - число групп СН 3 в молекуле; к - число углеродных цепочек, начинающихся и оканчивающихся группой СН 3 , т* -число возможных цепочек, содержащих Ь^-атомов углерода. Зависимость 1 св =А(Ьц) приведена на рис. 1.34.

Рис. 1.34.

• 1 - СН 4 ; 2 - С 2 Н 6 ; 3 - С 3 Н»; 10 - н - С 4 Н 10 ; 11 - н - С 5 Н 12 ;
• 14 - н - С Л Н М; 15 - н - С7Н16; 16 - н - СкНщ; 17 - н - СдН 2 о;
• 18 - н - С| 0 Н 22 ; 19 - н - С, 2 Н 2Й; 21 - н - С14Н30; 22 - н - С|^Н 3 4

Температура самовоспламенения смесей углеводородов не подчиняется правилу аддитивности, она, как правило, ниже вычисленной, исходя из указанного правила.

Данные о температуре самовоспламенения топливовоздушных смесей оптимального состава в зависимости от числа атомов углерода в молекуле углеводорода (для реактивных топлив в приведенной формуле) представлены на рис. 1.35. Влияние давления и концентрации кислорода в окислителе иллюстрируется данными, приведенными на рис. 1.36.

Рис. 1.35. Зависимость температуры самовоспламенения топливовоздушных смесей оптимального состава от числа атомов углеводорода п в молекуле при Р=0,101 МПа [ 124]; т - период задержки самовоспламенения; т Л -«о; Р.Т. - реактивные топлива (п-в приведенной формуле) - парафиновые; а- олефиновые; ? - нафтеновые углеводороды

Рис. 1.36. Зависимость температуры самовоспламенения топлива Т-6 от давления Р и концентрации кислорода в окислителе ф 0 2 (по данным В.В.Малышева):

2 = 0 2/(°2 +Л, г)

Температура самовоспламенения определяется способностью топлива образовывать горючие смеси в паровой фазе. Из этого следует, что температура самовоспламенения суспензион-

ных топлив определяется дисперсионной средой и загустителем. Дисперсная фаза принимает участие в процессе самовоспламенения только в части поглощения тепла при нагревании суспензии до температуры самовоспламенения жидкой фазы.

Давление взрыва в замкнутом объеме

Давление взрыва - наибольшее давление, возникающее при дефлаграционном взрыве паровоздушной смеси в замкнутом объеме при начальном давлении 0,101 МПа. Скорость нарастания давления при взрыве - производная давления взрыва по времени (с1Р/(1т) на восходящем участке зависимости Р=Й т ).

Экспериментально максимальное давление взрыва и скорость нарастания давления при взрыве паровоздушных смесей определяется по ГОСТ 12.1.044-89 (приложение 8). Расчетное определение скорости нарастания давления при взрыве проводится по ГОСТ 12.1.044-89 (приложение 12).

Давление взрыва определяется:

где Рвзр - давление взрыва, Па; Р„- начальное давление, Па; Т„, и Т п.с. - начальная температура и температура продуктов сгорания. К; шип- число молей продуктов сгорания и исходной смеси.

Максимальная скорость нарастания давления (в Па/с) рассчитывается по уравнению

где Ро - начальное давление. Па; и„ - нормальная скорость распространения пламени при Ро и То м/с; То - начальная температура смеси, К; г - радиус бомбы, м; п - Р м /Р 0 - приведенное максимальное давление взрыва; к -показатель адиабаты для испытуемой смеси; е - термокинетический показатель, зависящий от и н, давления и температуры; если значение е неизвестно, его принимают равным 0,4.

Средняя скорость нарастания давления (в Па/с) вычисляется по уравнению:

"с1Р _ ЗР 0 и ‘(я-)-я к * е ^т) с г/(л,к,е)

где ^тг,к 7 е) -функция, ее значение находят по номограмме рис. 1.37.

Рис. 1.37. Зависимость функции/(п, к. с) от приведенного давления п=Р/Р К,„ показателя адиабаты к и термокинетического показателя с испытуемой смеси (приложение к ГОСТ 12.1.044-84)

Значения тг и к находят термодинамическим расчетом или. в случае невозможности расчета, принимают к = 9,0 и к=1,4.

Чрезвычайные и аварийные ситуации

Авария - опасное техногенное происшествие, создающее на объекте, определенной территории или акватории угрозу жизни и здоровью людей и приводящее к разрушению зданий, сооружений, оборудования и транспортных средств, нарушению производственного или транспортного процесса, а также к нанесению ущерба окружающей природной среде (ГОСТ Р 22.0.05-94).

Авария представляет собой разрушительное неконтролируемое высвобождение энергии или химически (биологически, радиационно) активных компонентов. В зависимости от источника возникновения различают чрезвычайные ситуации (ЧС) природного, техногенного и природно-техногенного характера. На рис. 1.38 показан относительный рост числа природных, техногенных и природно-техногенных аварий и катастроф в России. На рис. 1.39 представлена динамика числа всех техногенных аварий в России за период 1990-94 гг. Из рисунка видно, что рост числа ЧС происходит не плавно, а скачкообразно, причем всплески приходятся на периоды сразу после социальных потрясений (август 1991 г., октябрь 1993 г.) .

Особенно резко в последние годы увеличилось число техногенных ЧС, в том числе и в авиации.

Потенциальными объектами аварий являются летательные аппараты, а также хранилища и склады взрыво- и пожароопасных нефтепродуктов, размещенных на территории аэропорта, пункты заправки и технического обслуживания, пункты ремонта. Причиной аварийных ситуаций могут быть утечки нефте-

продуктов через уплотнительные узлы запорной арматуры, перекачивающих насосов, трубопроводов и наливных устройств; через вентиляцию газового пространства резервуаров; перелив резервуаров, цистерн и баков; зачистка резервуаров; коррозионное разрушение резервуаров и коммуникаций.

Для хранения и транспортировки нефтепродуктов эксплуатируются различные емкости. Безопасность эксплуатации емкостей определяется их обеспеченной прочностью. Однако аварии на таких объектах могут возникать вследствие недостатков существующей системы контроля и мониторинга состояния конструкций, а также отсутствия нормативнотехнической документации.

Безопасность эксплуатации хранилищ нефтепродуктов должна обеспечиваться при проектировании, возведении и эксплуатации. Такой подход диктуется анализом приемосдаточной и эксплуатационной документации, а также причин аварийных ситуаций. Важной задачей, решение которой позволит повысить надежность эксплуатируемых хранилищ, является проведение их научно-обоснованных комплексных технических освидетельствований и оснащение системой диагностики и оперативного контроля состояния металлических, фундаментных, теплоизоляционных конструкций и технологического оборудования .

Для безопасного управления потоками нефтепродуктов большое значение имеет исправность трубопроводной технологической арматуры: запорных, дроссельных, предохранительных устройств; регулирующей арматуры; арматуры обратного действия (для предотвращения возможности движения продукта, обратного рабочему); аварийной и отсечной арматуры (для автоматического перекрытия потока к аварийному участку или его отключения), конденсатоотводящей и др.

Число аварий

Рис. 1.38.

• 1 - пг "родные;
• 2 - природно-техногенные;
• 3 - техногенные

Рис. 1.39.

При разгерметизации оборудования происходит истечение продукта и его быстрое испарение с образованием концентра-

ций взрыво- и пожароопасных газопаровоздушных смесей. Аварийные выбросы или утечки парогазовых смесей приводят к образованию облаков, которые могут детонировать. Детонация парогазовых и аэродисперсных систем рассмотрена в работе . Возникновение детонации в облаках большого размера объясняется следующими механизмами. Первый из них учитывает возможное действие интенсивного теплового излучения от пламени большой протяженности в облаках, предварительно перемешанных турбулентными газовыми потоками.

Второй механизм возникновения детонации предполагает ускорение пламен в больших облаках из-за разницы ускорений элементарных объемов сгоревшего газа и свежей смеси в турбулентном пламени. Эта разница возникает под действием средних градиентов давления в пламени из-за разной плавучести элементарных объемов газа разной плотности, что приводит к дополнительной турбулизации течения и появлению обратной связи. Этот механизм положительной обратной связи, определяемый разностью плотностей в различных зонах облака, может значительно интенсифицировать ускорение пламени.

Воспламенение сопровождается яркой высокотемпературной вспышкой. Наиболее приемлемой геометрической фигурой вспыхнувшей парогазовой смеси является фигура неправильного шара или эллипса (огненный шар). Под огненным шаром (ОШ) понимают продукт внезапного испарения или утечки га-зофицированного горючего (или газа), сопровождающийся их вспышкой и последующим нормальным или дефлаграционным горением. Для многочисленных углеводородных горючих линейного и циклического разрядов в диапазоне плотностей от 700 до 1000 кг/м 3 в приведены соотношения для диаметра огненного шара:

где М - масса горючего в ОШ, кг.;

Тф - фактическая температура в ОШ (в облаке), 0 С;

Треп - реперная (опорная) температура, °С.

Диапазон коэффициента 4,2н-5,3 зависит от типа горючего и условий образования облака.

Для времени жизни облака при его естественном сгорании выражение имеет вид:

т = 0М-*1м-1±.

Эти зависимости приведены на рис. 1.40 и 1.41.

Рис. 1.40.

Рис. 1.41.

Имеется большая опасность взрыва парогазовоздушных смесей в замкнутом объеме. В табл. 1.7 приведены пределы детонации углеводородов в воздухе в замкнутом объеме и открытом пространстве, которые свидетельствуют о большей опасности взрыва газа или парогазовых смесей в замкнутом объеме. Это объясняется как процессами ускорения реакции за счет усиления автокатализа, так и за счет усиления отраженных волн при начавшемся ь_арийном процессе и из-за ряда всегда существующих кинетических причин. Повышенная легкость возбуждения детонации в сосудах обусловлена способностью стенок генерировать турбулентность в потоке перед пламенем, что ускоряет переход горения в детонацию.

Пределы детонации углеводородов в воздухе

Взрыв скопившейся газовой смеси может произойти под действием случайной искры. При открытом наливе нефтепродукта также возможен взрыв вследствие статического разряда, в частности, при отсутствии заземляющего устройства. Наиболее частой причиной взрыва является искра, в том числе в результате накопления статического электричества. Электрическая искра может возникать вообще без всяких проводников и сетей. Она опасна тем, что возникает в самых неожиданных местах: на стенках цистерн, на шинах автомобиля, на одежде, при ударе, при трении и т.п. Другой причиной взрыва являются халатность и недисциплинированность работников.

Там, где возможно образование парогазовоздушных смесей, необходимо обеспечивать надежную молниезащиту, защиту от статического электричества, предусматривать мероприятия против искрения электроприборов и другого оборудования.

При авариях, связанных со взрывами, происходят разрушения окружающих объектов и имеют место поражения людей. Разрушения являются следствием призантного действия продуктов взрыва и воздушной ударной волны. В данном случае основными поражающими факторами являются ударная волна, свето-тепловое излучение и токсические нагрузки (угарный газ). Люди, находящиеся на удалении 5 м, получают ожоги 1-й степени и другие поражения.

Аварии, связанные со взрывами, часто сопровождаются пожарами, которые могут вызвать катастрофические последствия и последующие более мощные взрывы и более сильные разрушения. Причины пожаров, как правило, те же, что и взрывов. При этом взрыв может быть причиной или следствием пожара, и наоборот, пожар может быть причиной или следствием взрыва.

Пожар - это стихийно развивающееся г.рение, не предусмотренное технологическими процессами. Горение нефтепродуктов может происходить в резервуарах, производственной аппаратуре и при разливе на открытых площадках. При пожаре нефтепродуктов в резервуарах могут возникать вгрывы, вскипание и их выброс, а в результате - разливы горячей жидкости. Большую опасность представляют выбросы и вскипание нефтепродуктов, что связано с наличием воды в них, и характеризуется бурным горением вспенившейся массы продуктов. При вскипании резко увеличиваются температура (до 1500° С) и высота пламени .

Для оценки степени поражения объекта обычно пользуются так называемой пороговой кривой, связывающей поток теплосветовой энергии ц (тепловой поток) и полную энергию О, падаюшие на единицу поверхности (рис. 1.42).

Рис. 1.42.

При больших временах теплового воздействия, превышающих время возможного неповреждаемого существования объекта, порог поражения будет определяться исключительно тепловым (термосветовым) потоком я. При импульсных воздействиях короткой экспозиции порог будет определяться в основном энергией О. Значения я и О, превышающие пороговые, будут вызывать безусловные поражения объекта.

Если же либо я, либо О меньше, чем их пороговые значения, то типичное поражение отсутствует и возможны лишь легкие дискомфортные ощущения. Например, при увеличении времени действия излучения от 0,5 до 2 с, я уменьшается от 120 до 30 единиц, т.е. при незначительном росте О даже при увеличении времени воздействия в 4 раза, поражающие травмы

отсутствуют, и человек может ощущать только легкое дискомфортное состояние.

Однако величина общей энергии О, падающей на объект поражения, в тот же промежуток времени растет примерно от 10 до 25 ед. (^.

Таким образом, линия К, откликаясь на взаимосвязанные изменения я и О, формирует зону (область) поражения, обозначенную на рисунке справа от линии К.

Одним из наиболее неприятных последствий поражения лучистой энергией является ожог «палочек» и «колбочек» глаза.

На рис. 1.43 приводится зависимость я от т, а также Т от т, определяющая области терпимой и нетерпимой боли при образовании термосветовых ожогов различной степени. Критерий, реализованный на приводимом рисунке, основан на том, что при тепловом облучении нестерпимая боль наступает тогда, когда температура слоя кожи толщиной около 0,14-0,15 мм (под поверхностью верхнего эпителиального слоя), достигнет или превзойдет температуру 45° С.

После устранения облучения (но не более 20-30 с), резкая боль спадает, а затем, как правило, исчезает вовсе. Повышение температуры указанного слоя на 4-10 градусов и более вызывает болевой шок и очевидные ожоги кожи.

Область терпимой боли, показанная на графике, определяется тем, что в момент воздействия излучения возникает биологический защитный рефлекс, вызывающий усиление притока крови из периферийных участков организма, что препятствует локальному повышению температуры до порогового уровня. При воздействии высокой дозы теплового напора этот физиологический механизм уже не может обеспечить необходимый теплоотвод, и организм претерпевает патологические, а иногда и запредельные тепловые нагрузки. Из характера линий рис. 1.42 видно, что существует определенная количественная

доза излучения q и температуры Т, которая вызывает тепловое поражение и возникновение нестерпимой боли при обеспечении этой дозы необходимым временем воздействия.

Продолжительность воздействия, с Рис 1.43. Пределы теплосветовоП травмируемостп

Аварии с летательными аппаратами (ЛА) происходят в основном из-за неисправности агрегатов, в первую очередь, - отказа двигателя, террористических актов, возникшего пожара, и сопровождаются взрывами. Взрыв может произойти в воздухе или при ударе о землю. При падении ЛА на жилые районы могут пострадать люди, сооружения и др. Примеры авиационных аварийных ситуаций, их анализ приведены в работах .

Одной из главных опасностей в авиации является возможность возникновения пожара при аварийном приземлении. Топливо, вытекающее из поврежденных баков, может воспламениться от искры, возникшей вследствие трения, от горячих

поверхностей или открытых пламен. Образовавшийся очаг горения при этом быстро распространяется по всем зонам, в которых величины отношения пар/топливный воздух находятся в пределах области воспламеняемости. Один из методов снижения опасности возникновения пожара заключается в применении загущенных топлив, которые медленнее растекаются и обладают меньшей летучестью, чем обычные жидкие топлива. При повреждении бака с загущенным топливом резко снижается как скорость растекания топлива, так и скорость образования воспламеняющихся аэрозолей. Это позволяет увеличить период времени, в течение которого может быть произведена эвакуация пассажиров.

Чрезвычайные и аварийные ситуации наносят большой материальный ущерб и усугубляют экологические проблемы. При авариях, сопровождаемых взрывами и пожарами, происходит сильное механическое, термическое и химическое воздействие па окружающую природную среду. При этом резко увеличиваются выбросы загрязняющих веществ; поверхность земли засоряется обломками ЛЛ, остатками топлив, продуктами сгорания; наносится существенный урон природному ландшафту, флоре, фауне; гибнут пастбища, плодородные почвы.

Механическое воздействие характеризуется нарушением верхнего (плодородного) слоя почвы за счет се поверхностной и глубинной деструкции, воздействия энергии взрыва (ударной волны); нарушением травяного покрова, повреждением пли гибелью кустарников, деревьев и иной растительности. Изменяется структура верхнего плодородного слоя, газовый и водный обмен, капиллярная структура.

Меры, направленные на повышение безопасности при чрезвычайных ситуациях, принято делить на две категории. К первой относят мероприятия, проводимые после возникпове-

ния чрезвычайном ситуации. Эл1 мероприятия обычно называют оперативными, и сводятся они, по существу, к защите населения и ликвидации последствий ЧС. Ко второй группе мер относятся мероприятия, проводимые заблаговременно. К ним можно отнести повышение надежности технологического оборудования, снижение запасов опасных веществ па объектах, вывод опасного объекта, заблаговременные мероприятия по защите людей.

Важное значение имеет активная система обеспечения безопасности полета (АСОБП), которая является элементом бортовой «интеллектуальной» системы поддержки летчика, известной в авиационной практике под названием «помощник пилота», предназначенной для работы как в штатных, так и в нештатных полетных ситуациях . АСОБП выдает предупреждающие сигналы об угрозе безопасности полета, а также оперативно советующую информацию в виде «подсказок» по управлению самолетом и его бортовым комплексом в целях предупреждения выхода Л А на критические режимы полета. Для предотвращения столкновения с земной поверхностью и между самолетами АСОБП формирует пространственные траектории «разведения».

Одним из эффективных направлении работ по предотвращению авиационных происшествий является полное, глубокое и объективное расследование уже свершившихся событий и разработка на этой основе рекомендаций по исключению их повторяемости .

Эффективность такой работы зависит не только от достаточного уровня ресурсов, но и от исчерпывающих полномочий органа, проводящего независимое расследование, позволяющих воздействовать па любые сферы авиатранспортной системы (производство, проектирование, испытания, сертификация, эксплуатация, ремонт, нормативная база и т.п.).

Стандарт 5.4. Приложения 13 к Конвенции о международной гражданской авиации гласит: «Полномочному органу по расследованию авиационных происшествий предоставляется независимость в проведении расследования и неограниченные полномочия на его проведение». Это требование реализовано и в российских Правилах расследования, утвержденных Правительством РФ. Образованный Соглашением Межгосударственный авиационный комитет (МАК) получил от глав государств и правительств СНГ право независимого расследования авиационных происшествий. С 1992 года специалистами МАК проведено расследование более 270 авиационных аварий, в том числе более 50 международных, включая расследования событий с самолетами западного производства.

Таких специализированных центров расследования авиационных происшествий в мире в настоящее время насчитывается семь (США, Франция, Великобритания, Канада, Германия, Австралия и МАК).

Немаловажное значение имеет информационное обеспечение государств данными по отказам и неисправностям авиационной техники и ошибочным действиям экипажей. Пользуясь этими данными, авиационные власти каждого государства могут принимать превентивные меры.

расстояние, пройденное фронтом пламени в единицу времени. (Смотри: СТ СЭВ 383-87. Пожарная безопасность в строительстве. Термины и определения.)

Источник: "Дом: Строительная терминология", М.: Бук-пресс, 2006.

• - мера оценки распространенности той или иной болезни, основанная на ее распространении среди населения либо в какой-то момент времени), либо за какой-то определенный период времени)...

  Медицинские термины

• - Перемещение корневой зоны факела от выходных отверстий горелки по направлению течения топлива или горючей смеси Смотреть все термины ГОСТ 17356-89. ГОРЕЛКИ НА ГАЗООБРАЗНОМ И ЖИДКОМ ТОПЛИВАХ...

  Словарь ГОСТированной лексики

• - Перемещение корневой зоны факелa навстречу вытекающей смеси Смотреть все термины ГОСТ 17356-89. ГОРЕЛКИ НА ГАЗООБРАЗНОМ И ЖИДКОМ ТОПЛИВАХ. ТЕРМИНЫ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ Источник: ГОСТ 17356-89...

  Словарь ГОСТированной лексики

• - Чередующееся изменение параметров факела и локализации его корневой зоны Смотреть все термины ГОСТ 17356-89. ГОРЕЛКИ НА ГАЗООБРАЗНОМ И ЖИДКОМ ТОПЛИВАХ. ТЕРМИНЫ И ОПРЕДЕЛЕНИЯ Источник: ГОСТ 17356-89...

  Словарь ГОСТированной лексики

• - явление, характеризуемое уходом пламени внутрь корпуса горелки. Источник: "Дом: Строительная терминология", М.: Бук-пресс, 2006...

  Строительный словарь

• - распространение пламенного горения по поверхности веществ и материалов. Источник: "Дом: Строительная терминология", М.: Бук-пресс, 2006...

  Строительный словарь

• - степени продолжительности перевозки грузов по железным дорогам...

  Справочный коммерческий словарь

• - гемодинамический показатель: скорость перемещения волны давления, вызванной систолой сердца, по аорте и крупным артериям...

  Большой медицинский словарь

• - устройство, которое обнаруживает пламя и сигнализирует о его наличии. Оно может состоять из датчика пламени, усилителя и реле для передачи сигнала...

  Строительный словарь

• - явление, характеризуемое общим или частичным отрывом основания пламени над отверстиями горелки или над зоной стабилизации пламени. Источник: "Дом: Строительная терминология", М.: Бук-пресс, 2006...

  Строительный словарь

• - одно из физ. свойств угля, измеряемое объективными количественными методами. Тесно связана не только со структурой и составом, но и с наличием трещин и пор, а также минер. примесей...

  Геологическая энциклопедия

• - скорость распространения фазы упругого возмущения в разл. упругих средах. В неограниченных изотропных средах упругие волны распространяются адиабатически, без дисперсии...

  Геологическая энциклопедия

• - "... - условный безразмерный показатель, характеризующий способность материалов воспламеняться, распространять пламя по поверхности и выделять тепло..." Источник: "НОРМЫ ПОЖАРНОЙ БЕЗОПАСНОСТИ...

  Официальная терминология

• - "...: показатель, характеризующий способность лакокрасочного покрытия воспламеняться, распространять пламя по его поверхности и выделять тепло..." Источник: "БЕЗОПАСНОСТЬ ЛАКОКРАСОЧНЫХ МАТЕРИАЛОВ...

  Официальная терминология

• - ПЛАМЕНИ. Пламенем и т.д. см. пламя...

  Толковый словарь Ушакова

• - прил., кол-во синонимов: 2 затлевший затлевшийся...

  Словарь синонимов

"скорость распространения пламени" в книгах

Лед и немного пламени

автора Гилл Адриан Антони

Лед и немного пламени Исландия, март 2000 годаПочему при таком обилии созданных Богом земель сюда вообще кто-то явился? И почему, явившись сюда и оглядевшись вокруг, эти люди не развернули свою семейную ладью и не уплыли куда подальше вместе со всеми своими чадами и

Близнецовые пламени

Из книги Интеграция души автора Рэйчел Сэл

Близнецовые пламени Приветствую вас, дорогие, это Лиа. И вновь, мне доставляет огромное удовольствие говорить с вами. Все время, пока с вами общались Арктурианцы, Основатели и Высшее Я этого канала, мы тоже были с вами.Сейчас мы поговорим на тему, близкую нашим сердцам

ПОСВЯЩЕННЫЕ ПЛАМЕНИ

Из книги Мистерия Огня. Сборник автора Холл Мэнли Палмер

ПОСВЯЩЕННЫЕ ПЛАМЕНИ Тот кто живет Жизнью, узнает

1.6. Может ли скорость обмена информацией превышать скорость света?

Из книги Квантовая магия автора Доронин Сергей Иванович

1.6. Может ли скорость обмена информацией превышать скорость света? Довольно часто приходится слышать, что эксперименты по проверке неравенств Белла, опровергающие локальный реализм, подтверждают наличие сверхсветовых сигналов. Это говорит о том, что информация способна

Медитация на пламени

Из книги Мудры. Мантры. Медитации. Основные практики автора Лой-Со

Медитация на пламени Существует еще один вид медитации, обладающий мощным целительным и оздоровительным воздействием. Речь идет о медитации на свече. Пламя издавна почиталось во всех культурах, так же как и пепел, представляющий очищенную суть предмета. Считалось, что

УПР. Медитация на пламени

Из книги НИЧЕГО ОБЫЧНОГО автора Миллмэн Дэн

УПР. Медитация на пламени В следующий раз, когда у вас возникнут неприятные беспокойные мысли, проведите простую, но мощно действующую медитацию:Возьмите устойчиво и ровно горящую свечу.Поставьте ее на стол - подальше от возгораемых предметов, например, занавесок.

Скорость распространения гравитационных взаимодействий

Из книги Гравитация [От хрустальных сфер до кротовых нор] автора Петров Александр Николаевич

Скорость распространения гравитационных взаимодействий В конце главы обсудим еще одну интересную проблему. ОТО включает две фундаментальных константы: гравитационную G и скорость света c. Присутствие первой из них очевидно и естественно – мы имеем дело с

19.22. Тушение пламени

Из книги Стратагемы. О китайском искусстве жить и выживать. ТТ. 1, 2 автора фон Зенгер Харро

19.22. Тушение пламени Пока в войне Судного Дня (6-22.10.1973) успех был на стороне арабов (египетские войска благодаря внезапному нападению переправились через Суэцкий канал и отвоевали часть Синайского полуострова), Советский Союз не требовал прекращения огня. 9 октября в

Скорость распространения

Из книги Повседневная жизнь средневековых монахов Западной Европы (X-XV вв.) автора Мулен Лео

Скорость распространения Примечательна широта распространения, но еще более впечатляет скорость, с которой распространялось влияние монашества. Ибо лишь только становилось известно, что в какой-либо «пустыне» поселилась горстка людей, как буквально тут же вокруг них

В пламени

Из книги Партизаны принимают бой автора Лобанок Владимир Елисеевич

В пламени Война у каждого пережившего ее оставила глубокий, неизгладимый след. События ее беспокоят каждодневно, бывает, не дают спать по ночам, тревожат еще неостывшие раны сердца. Так оно, вероятно, и должно быть, таки будет до тех пор, пока живы те, кто находился на фронте

ЛЕКЦИЯ XI ТРИ СПОСОБА РАСПРОСТРАНЕНИЯ МАГНЕТИЧЕСКОГО ВЛИЯНИЯ. – 1) ПСИХИЧЕСКАЯ ФОТОГРАФИЯ. – 2) СПОСОБ SOLAR PLEXUS. – 3) МУСКУЛЬНЫЙ СПОСОБ ТРИ СПОСОБА НЕПОСРЕДСТВЕННОГО РАСПРОСТРАНЕНИЯ МАГНЕТИЧЕСКОГО ВЛИЯНИЯ.

Из книги Личный магнетизм (курс лекций) автора Данiэльсъ Ванъ Тайль

ЛЕКЦИЯ XI ТРИ СПОСОБА РАСПРОСТРАНЕНИЯ МАГНЕТИЧЕСКОГО ВЛИЯНИЯ. – 1) ПСИХИЧЕСКАЯ ФОТОГРАФИЯ. – 2) СПОСОБ SOLAR PLEXUS. – 3) МУСКУЛЬНЫЙ СПОСОБ ТРИ СПОСОБА НЕПОСРЕДСТВЕННОГО РАСПРОСТРАНЕНИЯ МАГНЕТИЧЕСКОГО ВЛИЯНИЯ. При применении каждого из трех способов необходимо прежде всего

Поучение 1-е. Свв. апостолы от 70-ти: Иасон, Сосипатр и прочие с ними святые мученики (О том, что сделали св. апостолы для распространения христианской веры и что должны делать для ее распространения мы)

Из книги Полный годичный круг кратких поучений. Том II (апрель – июнь) автора Дьяченко Григорий Михайлович

Поучение 1-е. Свв. апостолы от 70-ти: Иасон, Сосипатр и прочие с ними святые мученики (О том, что сделали св. апостолы для распространения христианской веры и что должны делать для ее распространения мы) I. Свв. апостолы Иасон и Сосипатр, память коих совершается ныне, ученики и

Скорость тренировочного чтения должна в три раза превышать скорость обычного чтения

Из книги Скорочтение. Как запоминать больше, читая в 8 раз быстрее автора Камп Питер

Скорость тренировочного чтения должна в три раза превышать скорость обычного чтения Основное правило тренировок заключается в том, что если вы хотите читать с определенной скоростью, то вам нужно выполнять тренировочное чтение приблизительно в три раза быстрее. Так,

52. Скорость распространения волны гидравлического удара

Из книги Гидравлика автора Бабаев М А

52. Скорость распространения волны гидравлического удара В гидравлических расчетах немалый интерес представляет скорость распространения ударной волны гидравлического удара, как и сам гидравлический удар. Как ее определить? Для этого рассмотрим круглое поперечное

51. Скорость истечения в сужающемся канале, массовая скорость перемещения потока

Из книги Теплотехника автора Бурханова Наталья

51. Скорость истечения в сужающемся канале, массовая скорость перемещения потока Скорость истечения в сужающемся каналеРассмотрим процесс адиабатного истечения вещества. Предположим, что рабочее тело с некоторым удельным объемом (v1) находится в резервуаре под

При адиабатическом, т.е. не сопровождающемся тепловыми потерями сгорании, весь запас химической энергии горючей системы переходит в тепловую энергию продуктов реакции. Температура продуктов адиабатического сгорания не зависит от скорости реакций, протекающих в пламени, а лишь от их суммарного теплового эффекта и теплоемкостей конечных продуктов. Эта величина называется адиабатической температурой горения Т г. Она является важной характеристикой горючей среды. У большинства горючих смесей величина Т г лежит в пределах 1500 ÷ 3000°К. Очевидно, что Т г – максимальная температура продуктов реакции в отсутствие внешнего подогрева. Фактическая температура продуктов сгорания может быть только меньше Т г в случае возникновения тепловых потерь.

Согласно тепловой теории горения, разработанной советскими уче­ными Я. Б. Зельдовичем и Д. А. Франк-Каменецким, распространение пламени происходит путем передачи тепла от продуктов горения к несгоревшей (све­жей) смеси. Распределение температур в газовой смеси с учетом тепловыде­ления от химической реакции и теплопроводности показано на рис. 6.1:

Рис. 6.1. Распределение температур в газовой смеси

Фронт пламени, т.е. зона, в которой происходит реакция горения и ин­тенсивный саморазогрев сгорающего газа, начинается при температуре само­воспламенения Т св и заканчивается при температуре Т г.

Перед распространяющимся вправо фронтом пламени находится свежая смесь, а сзади – продукты горения. Считается, что в зоне подогрева реакция протекает настолько медленно, что выделением тепла пренебрегают.

Процесс теплопередачи при стационарном распространении пламени не приводит к потерям тепла и понижению температуры по сравнению с Т г непосредственно за фронтом пламени. Теплоотвод из каждого сгорающего слоя газа при поджигании соседнего, еще не нагретого, скомпенсирована аналогичным количеством тепла, ранее полученным в поджигающем слое при его собственном поджигании. Дополнительное тепло начального поджигающего импульса заметно не искажает стационарного режима горения, так как его роль все более уменьшается по мере увеличения количества сгоревшего газа.

Продукты сгорания теряют тепло только в результате излучения и при соприкосновении с твердой поверхностью. Если излучение незначительно, такое сгорание оказывается практически адиабатическим. Заметные тепловые потери возможны лишь на определенном расстоянии за фронтом пламени.

Таким образом, инициирование горения газовой смеси в одной точке приводит к нагреву близлежащего слоя, который разогревается путем тепло­проводности от продуктов реакции до самовоспламенения. Сгорание этого слоя влечет за собой воспламенение следующего и т.д. до полного выгорания горючей смеси. Отводимое из зоны реакции в свежую смесь тепло полностью компенсируется выделением тепла реакции, и возникает устойчивый фронт пламени. В результате послойного сгорания фронт пламени перемещается по смеси, обеспечивая распространение пламени.

Если свежая смесь движется навстречу фронту пламени со скоростью, равной скорости распространения пламени, то пламя будет неподвижным (стационарным).

К свежей смеси от единицы поверхности пламени в единицу времени путем теплопроводности подводится количество тепла:

(6.7)

где – коэффициент теплопроводности; – ширина фронта пламени.

Это тепло расходуется на нагрев свежей смеси от начальной температуры до температуры горения :

где с – удельная теплоемкость; – плотность смеси.

С учетом уравнений (6.7) и (6.8) при U пл =υ г скорость распространения пла­мени определяется соотношением:

, (6.9)

где – коэффициент температуропроводности.

Поскольку скорость горения очень сильно зависит от температуры, сгорание основной массы газа происходит в зоне, температура которой близка к

Скорость химической реакции определяется уравнением:

(6.10)
Тогда скорость распространения пламени:

(6.11)

где b – показатель, зависящий от свойств смеси.

Таким образом, пламя не сможет распространяться по горючей смеси, если его температура будет ниже теоретической температуры горения на ве­личину .

Максимальная скорость распространения пламени наблюдается не при стехиометрическом соотношении горючего и окислителя в смеси, а при избытке горючего. При предварительном подогреве смеси значительно увеличивается скорость распространения пламени в реальных условиях, так как она пропорциональна квадрату начальной температуры смеси.

Нормальная скорость распространения пламени (uн) зависит от теплофизических свойств газовоздушной смеси. Но в еще большей степени скорость распространения зависит от ее физико-химических свойств? скорости горения V, и температуры в зоне реакции горения, ТГ:

т.е. uн пропорциональна скорости реакции окисления (V) и находится в экспоненциальной зависимости от обратной температуры зоны горения (Тг). Определяющим параметром, безусловно, будет скорость реакции. Запишем уравнение скорости химической реакции горения:

где k0 - предэкспоненциальный множитель из уравнения Аррениуса,

Сг, Сок - концентрации горючего и окислителя,

m, n - порядки реакции соответственно по горючему и окислителю,

Еа - энергия активации химической реакции.

Рассмотрим, как будет меняться скорость реакций окисления для смесей с разным соотношением горючего и окислителя (рис. 2).

Из графика видно, что для смеси стехиометрического состава (коэффициент избытка воздуха?=1) скорость реакции окисления максимальна.

При увеличении концентрации горючего в смеси выше стехиометрического количества, когда? становится < 1 (кислород находится в недостатке), горючее сгорает не полностью. В этом случае меньше выделится теплоты реакции горения Qгор и произойдёт снижение Tг.

Скорость реакции окисления по сравнению со стехиометрическим составом смеси уменьшится, причем как из-за снижения концентрации окислителя О2, так и температуры зоны горения. То есть при последовательном снижении? (что эквивалентно увеличению концентрации СГ в смеси) скорость реакции окисления? и температуры зоны горения Tг будут последовательно снижаться. На графике при CГ > СГстех кривая становится резко нисходящей. Снижение же скорости реакции окисления при? > 1 объясняется уменьшением тепловыделения в зоне горения в связи с более низкой концентрацией в ней горючего.

Рисунок 2. Зависимость скорости горения от концентрации горючего в смеси

Именно такая, как на рис.2, зависимость скорости реакции горения от концентрации горючего компонента в исходной смеси предопределяет параболический вид зависимости её других параметров процесса горения от состава смеси: температуры самовоспламенения и минимальной энергии зажигания, концентрационных пределов распространения пламени. Вид параболы имеет также и зависимость нормальной скорости распространения пламени uн от концентрации горючего в смеси СГ. На рис. 3 приведены такие зависимости для случая горения воздушно-пропановой смеси при различных значениях начальной температуры.

Рисунок 3. Зависимость скорости распространения пламени от концентрации пропана в воздухе при начальной температуре 311 K (1); 644 K (2); 811 K (3)

Согласно описанным выше представлениям, максимальная скорость распространения пламени (uнмах) должна соответствовать стехиометрической концентрации горючего. Однако экспериментально найденные её значения несколько сдвинуты в сторону богатых по содержанию горючих смесей. С увеличением начальной температуры смеси скорость распространения пламени должна повышаться, что и наблюдается на практике. Например, для воздушной смеси паров бензина и керосина она имеет вид, приведенный на рис. 4.

Рисунок 4. Зависимость скорости распространения пламени от начальной температуры воздушной смеси паров бензина и керосина с воздухом

Для различных веществ uн зависит от их химической природы и колеблется в довольно широких пределах (табл. 1). Для большинства смесей углеводородных топлив с воздухом uн < 1 м/с. При введении в горючую смесь избыточного воздуха или азота температура горения заметно снижается.

Таблица 1.

Нормальная скорость распространения пламени для некоторых горючих смесей

Введение в горючую смесь инертных и нейтральных газов: азота N2, аргона Аr, диоксида углерода СО2 разбавляет ее и тем самым снижает как скорость реакции окисления, так и скорость распространения пламени. Это хорошо видно из зависимостей, приведённых на рис. 5.

При этом при определённой (флегматизирующей) концентрации разбавителей горение вообще прекращается. Наиболее сильное влияние оказывает введение хладонов, так как они обладают ещё и ингибирующим действием на реакцию горения.

Как видно из рис. 5, введение в горючую смесь хладона (114В2) в 4 - 10 раз эффективнее, чем нейтральных газов - разбавителей.

Рисунок 5. Влияние концентрации разбавителей и хладона 114В2 на скорость распространения пламени в пропано-воздушной смеси (? = 1.15)

Флегматизирующая способность газов - разбавителей зависит от их теплофизических свойств, и в частности, от их теплопроводности и теплоёмкости.

1.3 Диффузионное горение газов

В реальных условиях в тех случаях, когда газ или пары воспламеняются после начала их аварийного истечения, наблюдается диффузионное горение. Типичным и довольно распространенным примером является диффузионное горение газа при разрушении магистральных трубопроводов, на аварийной фонтанирующей морской или сухопутной скважине газового или газоконденсатного месторождения, на газоперерабатывающих заводах.

Рассмотрим особенности такого горения. Предположим, что горит фонтан природного газа, основным компонентом которого является метан. Горение происходит в диффузионном режиме и имеет ламинарный характер. Концентрационные пределы распространения пламени (КПРП) для метана составляют 5 - 15 % об. Изобразим структуру пламени и построим графические зависимости изменения концентрации метана и скорости реакции горения от расстояния до осевой фонтана (рис. 6).

Рисунок 6. Схема диффузионного ламинарного пламени газового фонтана (а), изменение концентрации горючего (б), скорости реакции горения (в) по фронту пламени.

Концентрация газа снижается от 100 % на осевой фонтана до значения верхнего концентрационного предела воспламенения и далее до НКПР на его периферии.

Горение газа будет происходить только в интервале концентраций от ВКПР до НКПР, т.е. в пределах концентрационной области его воспламенения. Скорость реакции горения?(Т) будет равна нулю при концентрациях, выше ВКПР и ниже НКПР, и максимальной при. Таким образом, расстояние между ХНКПР и ХВКПР определяет ширину фронта диффузионного пламени:

фп = ХНКПР - ХВКПР. (3)

Ширина фронта для такого пламени имеет значения от 0.1 до 10 мм. Скорость реакции горения в этом случае определяется скоростью диффузии кислорода и по своей величине она примерно в 5?104 раз меньше скорости горения в кинетическом режиме. Во столько же раз ниже теплонапряженность, т.е. скорость выделения теплоты в диффузионно горящем факеле.

1.4 Особенности горения газовых струй. Условия стабилизации пламени

Условия горения газовых фонтанов удобнее рассмотреть на примере газовых струй. В реальных условиях такие струи являются турбулентными. При воспламенении струи газа, вытекающей из скважины, образуется так называемый диффузионный факел, имеющий симметричную веретенообразную форму (рис. 6). Химические реакции горения идут в тонком поверхностном слое факела, который в первом приближении можно считать поверхностью, где концентрации топлива и окислителя обращаются в ноль, а диффузионные потоки топлива и окислителя к этой поверхности находятся в стехиометрическом соотношении. Диффузионный фронт горения имеет нулевую скорость распространения, поэтому самостоятельно удержаться на текущей вверх струе не может.

Стабилизация пламени на струе происходит в самой нижней части факела, где реализуется другой механизм горения. При истечении газа из отверстия на начальном не горящем участке поверхности струи образуется турбулентный слой смешения газа и окружающего воздуха. В этом слое концентрация газа в радиальном направлении плавно падает, а концентрация окислителя нарастает. В средней части слоя смешения возникает гомогенная смесь топлива и окислителя с составом, близким к стехиометрическому. При воспламенении такой подготовленной к горению смеси фронт пламени может распространяться в слое смешения с конечной скоростью даже навстречу потоку, если скорость горения превышает по величине локальную скорость потока. Но так как по мере приближения к выходному отверстию скорость струи нарастает, то на некоторой высоте скорость струи (uf) становится равной скорости горения (?t), и пламя стабилизируется на поверхности струи на этой высоте. Точно рассчитать скорость турбулентного горения (?t) не представляется возможным. Однако оценки показывают, что значение (?t) приблизительно равно пульсационным скоростям струи, величина которых пропорциональна осевой скорости (um). Из экспериментальных данных следует, что максимальные значения среднеквадратичных пульсаций продольной компоненты скорости составляют 0.2um. Принимая эту величину за скорость турбулентного горения, можно считать, что максимальная скорость распространения пламени навстречу фонтанирующей со скоростью 300-450 м/с струе газа будет порядка 50 м/с.

1.5 Оценка дебита горящих газовых фонтанов

При тушении пожаров мощных газовых фонтанов возникает необходимость в оценке дебита (D) горящего фонтана, так как расход газа является одним из основных параметров, определяющих объемы работ и материально-технических средств, необходимых для ликвидации аварии. Однако непосредственное измерение расхода горящего фонтана в большинстве случаев оказывается невозможным, а эффективных дистанционных способов определения расхода струи не существует. Расход мощных газовых фонтанов может быть достаточно точно определен по высоте факела (Н).

Известно, что высота турбулентного факела, образующегося при горении нормально расширенных газовых струй с дозвуковой скоростью истечения, не зависит от скорости или расхода струи, а определяется лишь диаметром отверстия (d), из которого струя вытекает, теплофизическими свойствами газа и его температурой (Т) на выходе из отверстия.

Известна эмпирическая формула расчёта дебита фонтана по высоте факела при горении природного газа:

D = 0.0025Hф 2, млн. м3/сутки. (4)

На реальных пожарах ламинарный режим горения практически не встречается. Газ, как в пласте газового месторождения, так и в транспортных трубопроводах и в технологических установках, находится под давлением. Поэтому расходы газа при аварийном истечении будут очень большими? до 100 м3/с на пожарах фонтанирующих газовых скважин (до 10 млн. м3/сутки). Естественно, что в этих условиях режимы истечения, а значит, и режимы горения будут турбулентными.

Для расчета сил и средств на тушение горящих газовых факелов необходимо знать расход газа. Исходные данные для его расчета практически всегда отсутствуют, поскольку неизвестны либо давление газа в технологическом оборудовании, либо в пласте месторождения. Поэтому на практике пользуются экспериментально установленной зависимостью (4) высоты пламени факела от расхода газа, расчётные данные при использовании которой приведены в табл. 2.

Таблица 2.

Зависимость высоты пламени от расхода газа газового фонтана при различных режимах горения